Другие журналы
|
Хвесюк Владимир Иванович
Баллистический перенос тепла в наноструктурах
Инженерное образование # 05, май 2016 DOI: 10.7463/0516.0840329 С. 140-151
Предельная эффективность термоэлектрического преобразования теплоты в высокотемпературных энергоустановках
Инженерное образование # 03, март 2016 DOI: 10.7463/0316.0835477 С. 81-105
Возбуждение турбулентных флуктуаций неустойчивой дрейфовой волной в неоднородном течении плазмы
Инженерное образование # 11, ноябрь 2014 DOI: 10.7463/1114.0736412 С. 800-816
Возбуждение турбулентных флуктуаций дрейфовой волной в потоках плазмы с неоднородной скоростью
Инженерное образование # 09, сентябрь 2013 DOI: 10.7463/0913.0620533 В работе впервые исследуются процессы формирования дрейфовой турбулентности плазмы применительно к условиям существования H‑моды. Рассматривается воздействие дрейфовой волны конечной амплитуды на плазму. Учтено воздействие на дрейфовую волну полоидального потока плазмы с линейным распределением скорости vy(x) = Cx. Предложена модель и разработан код для расчёта характеристик возмущений, возникающих в результате такого воздействия. Получены зависимости значений средних флуктуаций плотности плазмы от величины шира скорости C и инкремента нарастания амплитуды дрейфовой волны γ.
Метод расчета нестационарного нагрева наноструктур
Инженерное образование # 09, сентябрь 2013 DOI: 10.7463/0913.0617255 Рассмотрен процесс нестационарного теплопереноса в упорядоченной многослойной наноструктуре с заданным начальным распределением температуры и теплоизолированными внешними границами. Структура состоит из 1000 последовательно чередующихся слоев AlAs и GaAs. В работе дано описание расчетной схемы, построенной на тепловом балансе отдельно взятого слоя. Подобная расчетная схема впервые применена для описания теплопереноса в упорядоченных бинарных многослойных наноструктурах. Исследование теплопереноса произведено при различных временах расчета, толщинах слоев и сопротивлениях интерфейсов. Рассмотрен случай отклонения наличия в структуре отклонения от периодичности.
Подавление турбулентности линейным профилем скорости в высокотемпературной плазме
Инженерное образование # 09, сентябрь 2012 DOI: 10.7463/0912.0453605 В экспериментах наблюдаются эффекты роста и разрушения дрейфовых волн, отвечающие напрямую за турбулентность плазмы. Так как при линейном приближении таких волн амплитуда колебаний в плазме принимается малой, оценить ее значение представляется невозможным. В статье учтена конечность амплитуды, и качественно рассмотрена динамика неустойчивости дрейфовой волны при нелинейном приближении. На основе приведённого анализа показано, что наличие линейного профиля скорости приводит к опрокидыванию волны и подавлению турбулентности. Получены различные характеристики в зависимости от нелинейного фактора, инкремента нарастания, длины волны и начальной амплитуды.
77-48211/447541 Подавление турбулентности линейным профилем скорости в высокотемпературной плазме
Молодежный научно-технический вестник # 07, июль 2012 В экспериментах наблюдаются эффекты роста и разрушения дрейфовых волн, отвечающие напрямую за турбулентность плазмы. Так как при линейном приближении таких волн амплитуда колебаний в плазме принимается малой, оценить ее значение представляется невозможным. В докладе введен рост амплитуды, и приблизительно рассмотрена динамика неустойчивости дрейфовой волны при нелинейном приближении. На основе приведенного анализа показано, что наличие линейного профиля скорости приводит к опрокидыванию волны и подавлению турбулентности. Получены различные характеристики в зависимости от нелинейного фактора, инкремента нарастания, длины волны и начальной амплитуды.
77-48211/447615 Модель воздействия кавитационного пузырька на стенку канала в приближении точечного взрыва в несжимаемой жидкости
Молодежный научно-технический вестник # 07, июль 2012 Разработана методика численной оценки механического импульса, передаваемого стенке кавитационным газонаполненным пузырьком, при его схлопывании вблизи стенки канала. Впервые процесс воздействия кавитационного пузырька на стенку рассмотрен как точечный взрыв в несжимаемой жидкости. Рассмотрен процесс воздействия пустой каверны, образующейся на месте схлопнувшегося кавитационного пузырька, на стенку канала. Получены зависимости величины импульса, передаваемого стенке канала, от начального радиуса кавитационного пузырька и от расстояния до стенки, на котором происходит схлопывание пузырьков. Кавитационный пузырек считается сферическим, а процесс его эволюции – адиабатическим. При расчетах рассматриваемой жидкостью являлась вода.
Модель воздействия кавитационного пузырька на стенку канала в приближении точечного взрыва в несжимаемой жидкости
Инженерное образование # 07, июль 2012 DOI: 10.7463/0712.0435175 Разработана методика численной оценки механического импульса, передаваемого стенке кавитационным газонаполненным пузырьком, при его схлопывании вблизи стенки канала. Впервые процесс воздействия кавитационного пузырька на стенку рассмотрен как точечный взрыв в несжимаемой жидкости. Рассмотрен процесс воздействия пустой каверны, образующейся на месте схлопнувшегося кавитационного пузырька, на стенку канала. Получены зависимости величины импульса, передаваемого стенке канала, от начального радиуса кавитационного пузырька и от расстояния до стенки, на котором происходит схлопывание пузырьков. Кавитационный пузырек считается сферическим, а процесс его эволюции – адиабатическим. При расчетах рассматриваемой жидкостью являлась вода.
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|